Time dependent analysis and amplitude analysis of Bo→KosKosKos decays with BaBar experiment / Simon Sitt ; sous la direction d'Eli Ben-haim

Date :

Editeur / Publisher : [S.l.] : [s.n.] , 2010

Type : Livre / Book

Type : Thèse / Thesis

Langue / Language : anglais / English

Modèle standard (physique)

Mésons

Dynamique quantique de la saveur

Ben-Haim, Eli (19..-.... ; physicien) (Directeur de thèse / thesis advisor)

Université Pierre et Marie Curie (Paris ; 1971-2017) (Organisme de soutenance / degree-grantor)

Relation : Time dependent analysis and amplitude analysis of Bo→KosKosKos decays with BaBar experiment / Simon Sitt ; sous la direction d'Eli Ben-haim / Lille : Atelier national de reproduction des thèses , 2010

Résumé / Abstract : Deux analyses indépendantes du canal de désintégration B0->KsKsKs ont été effectuées, utilisant un échantillon de 468 millions de paires BBbar enregistrées par le détecteur BaBar auprès de l'usine à B PEPII à SLAC National Laboratory.La première analyse est dépendante du temps et intégrée sur l'espace de phase. Son but est d'extraire simultanément des deux sous-canaux B0->3Ks(pi+pi-) et B0->2Ks(pi+pi-)Ks(pi0pi0), les paramètres S et C de violation de CP . Il est intéressant de comparer les valeurs mesurées avec la prédiction du modèle standard.Le résultat obtenu est S = -0.935^{+0.238}_{-0.214} +- 0.063 et C = -0.166^{+0.180}_{-0.178} +- 0.038, où la première incertitude est statistique et la deuxième est systématique. Ce résultat est compatible avec la prédiction du modèle standard. La deuxième analyse est une analyse en amplitude (ou dans le plan de Dalitz). Elle est intégrée sur le temps. Son but est d'extraire le rapport d'embranchement (Br) total, ainsi que les rapports d'embranchement des modes résonnantes partiels. C'est la première fois que cette analyse est effectuée pour le canal étudie. Le résultat est Br(B0->KsKsKs )=(6.18 +- 0.47 +- 0.14 +- 0.06) x 10^{-6},Br( B0-> f0(980)Ks; f_0(980)-> KsKs)=(2.69^{+1.25}_{-1.18} +- 0.35 +- 1.87) x 10^{-6}, Br(B0-> f0(1710)Ks; f_0(1710)-> KsKs)=(0.50^{+0.46}_{-0.23} +- 0.04 +- 0.12) x 10^{-6}, Br(B0-> f2(2010)Ks; f_2(2010)-> KsKs)=(0.54^{+0.21}_{-0.20} +- 0.03 +- 0.44) x 10^{-6}, Br(B0-> Nonresonant KsKsKs)=(13.31^{+2.23}_{-2.30} +- 0.55 +- 2.77) x 10^{-6}, et Br(B0-> chi_{c0}Ks; chi_{c0}->KsKs)=(0.46^{+0.25}_{-0.16} +- 0.01 +- 0.19) x 10^{-6},où la première incertitude est statistique, la deuxième est systématique et la troisième est li\'e au modèle de l'amplitude.Aucun signal statistiquement significatif de la résonance controversée fX(1500) n'a été observé.